维普资讯 http://www.cqvip.com 第２０卷第３期 ２００４年９月 微波学报 Ｖｏ１．２０ Ｎｏ．３ Ｓｅｐ．２００４ ＪＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＭＩＣＲＯＷＡＶＥＳ 文章编号：１００５－６１２２（２００４）０３－００８９－０７ 异向介质研究进展 冉立新 陈红胜 皇甫江涛 章献民 陈抗生 孔金瓯 （浙江大学信息与电子工程学系，杭州３１００２７； 国际电磁科学院浙江大学分院，杭州３１００２７） 摘要：对异向介质领域最新的研究情况作了一个总体的回顾。首先介绍了异向介质的概念，其次概括叙述 了理论研究和实验方面的进展，最后讨论了异向介质的应用前景以及目前这个领域的研究热点。 关键词：异向介质。逆斯涅尔定律，开路环谐振器，坡印廷矢量 Ｒｅｓｅａｒｃｈ Ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｆｏｒ Ｌｅｆｔ－ｈａｎｄｅｄ Ｍａｔｅｒｉａｌ Ｒａｎ Ｌｉｘｉｎ，Ｃｈｅｎ Ｈｏｎｇｓｈｅｎｇ，Ｈｕａｎｇｆｕ Ｊｉｎｇｔａｏ，Ｚｈａａｎｇ Ｘｉａｎｍｉｎ，Ｃｈｅｎ Ｋａｎｇｓｈｅｎｇ，Ｋｏｎｇ Ｊｉｎｏｕ （Ｄｅｐｔ．ｏｆＩｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ ａｎｄ Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｚｈｅｊｉａｎｇ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｈａｎｇｚｈｏｕ ３１００２７ Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓ Ａｃａｄｅｍｙ ａｔ Ｚｈｅｊｉａｎｇ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｚｈｅｉｆａｎｇ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｈａｎｇｚｈｏｕ ３１００２７） Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｔｈｉｓ ｐａｐｅｒ ｐｒｅｓｅｎｔｓ ａｎ ｏｖｅｒｖｉｅｗ ｏｎ ｔｈｅ ｒｅｃｅｎｔ ｒｅｓｅａｒｃｈ ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｉｎ ｔｈｅ ｆｉｅｌｄ ｏｆ ｌｅｆｔ－ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａ１．Ｆｉｒｓｔ， ｔｈｅ ｃｏｎｃｅｐｔ ｏｆ ｌｅｆｔ－ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌ ｉｓ ｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ．Ｎｅｘｔ，ｔｈｅ ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ ｉｎ ｔｈｅ ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ ｒｅｓｅａｒｃｈ ａｎｄ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｌ ｗｏｒｋ ｉａｓ ｄｅｓｃｒｉｂｅｄ．Ｆｉｎａｌｌｙ，ｔｈｅ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｓｕｃｈ ｍａｔｅｒｉａｌ ａｎｄ ｓｏｍｅ ｈｏｔ ｔｏｐｉｃｓ ｉｎ ｔｈｉｓ ａｒｅａ ａｒｅ ｄｉｓｃｕｓｓｅｄ． Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ：Ｌｅｆｔ－ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉｌ，Ｒｅｖｅｒａｓｅｄ ｓｎｅｌｌ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ，Ｓｐｌｉｔ·ｒｉｎｇ ｒｅｓｏｎａｔｏｒ，Ｐｏｙｎｔｉｎｇ ｖｅｃｔｏｒ 引 言 １９６８年，前苏联科学家Ｖ．Ｇ．Ｖｅｓｅｌａｇｏ发表文 章…指出：当介质的介电常数 与磁导率 同时为 负数时，其折射率将变为负值，并且将表现出不寻常 的电磁特性，如：逆多普勒效应（Ｒｅｖｅｒｓｅｄ Ｄｏｐｐｌｅｒ Ｅｆｆｅｃｔ）、逆斯涅尔定律（Ｒｅｖｅｒｓｅｄ Ｓｎｅｌｌ Ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ）以 ｌｅｔｆ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｉｒａ１）¨ ＇ 、“负折射率物质”（ＮＩＭ， ｎｅｇａｔｉｖｅ．ｉｎｄｅｘ ｍｅｄｉａ）¨ ’ 、“后向波物质” （ＢＷＭ，ｂａｃｋｗａｒｄ ｗａｖｅ ｍｅｄｉａ） 、“双负媒质” （ＤＮＭ，ｄｏｕｂｌｅ－ｎｅｇａｔｉｖｅ ｍｅｄｉａ） “ 等等。美国麻 省理工学院Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ详细研究了电磁波在这类介 质中的特性＿ｌ ，建议命名其中文名称为“异向介 质”，以突出电磁波在这种介质中传播时所表现出 及逆契仑可夫辐射（Ｒｅｖｅｒｓｅｄ Ｃｅｒｅｎｋｏｖ Ｒａｄｉａｔｉｏｎ） 的不同于传统媒质的各种逆向或反向效应。 等。但这种 和 同时为负的介质并没有得到科学 界的足够重视。２００１年，美国加州大学Ｓａｎ Ｄｉｅｇｏ 分校的Ｄ．Ｒ．Ｓｍｉｔｈ等人根据英国帝国理工学院Ｊ． Ｂ．Ｐｅｎｄｒｙ的研究结果，用细金属导线（Ｒｏｄ）阵列构 造介电常数 为负的介质 ｊ，以及用开路环谐振 一 图１ 异向介质相关文章统计结果 器（ＳＲＲ：Ｓｐｌｉｔ－Ｒｉｎｇ Ｒｅｓｏｎａｔｏｒ）阵列构造磁导率 为 负的介质 ｊ，首次构造出 与 同时为负的人工介 质 ，并在Ｓｃｉｅｎｃｅ杂志上对电磁波通过这种人工 近几年来，有关异向介质的文章呈逐年上升的 趋势，图１所示的统计结果¨ 充分说明了异向介质 的研究已经开始成为一个新的热点。本文将对异向 介质的概念、理论研究、实验进展、应用以及这个领 域的研究热点作一个总体的回顾。 介质与空气交界面时发生负折射的实验现象进行了 报道 ｊ。这类人工介质引起了国际物理界和电磁学 界的极大关注，被冠以英文名称“左手物质”（ＬＨＭ， 收稿日期：２００３－０９．１１；定稿日期：２００４－０３－０４ 基金项目：国家自然科学基金（６０３７１０１０） 维普资讯 http://www.cqvip.com 微波学报 ２００４年９月 １异向介质概念 对于公式（１）所示平面波在介质中传播， ［Ｅ（ｒ），日（ｒ）］＝［Ｅ。ｅ 一， ｅ ］ （１） 用Ｍａｘｗｅｌｌ方程表示如下： ｋ×Ｅ０＝ｏ￣ｘｉＨｏ （２） ｋ×Ｈｏ 一６Ｄ Ｅｎ 物质的本构关系为： Ｄ Ｅ （３） Ｂ＝ｕＨ 由（２）可以看出，当 ＞０，肛＞０时，电场Ｅ，磁场日 和传播常数ｋ满足右手螺旋关系，这类物质叫右手 物质（ＲＨＭ，Ｒｉｇｈｔ－ｈａｎｄｅｄ Ｍａｔｅｒｉａ１）；而当 ＜０， ＜ ０时，Ｅ、Ｈ、ｋ满足的是左手螺旋关系，如图２，这类 介质就被称为异向介质（ＬＨＭ）。 同时表征电磁波功率流动的坡印廷矢量定义 为： Ｓ＝Ｅ×Ｈ （４） （４）式表明Ｅ、日和坡印廷矢量Ｓ的方向始终呈右 手螺旋关系，见图２。 Ｈ 七 图２在异向介质中（Ｅ，Ｈ，ｋ）与（Ｅ、Ｈ、Ｓ） 坡印廷矢量Ｓ指示的方向是能量传播的方向， 而ｋ的方向表示的是相速度的方向。因此，在异向 介质（ ＜０， ＜０）中，能量传播的方向（也即群速度 的方向）与相速度的方向是相反的，即波前是朝 着波源方向传播的。 ２异向介质理论研究 Ｖｅｓｅｌａｇｏ在１９６８年就指出了异向介质所具有 的不同寻常的电磁特性，如：逆斯涅尔定律、逆多普 勒效应以及逆契仑可夫辐射等¨ｊ。逆斯涅尔定律 原理如图３，平面波从真空中以波矢ｋ入射到异向 介质中，在交界面发生折射。在交界面处要求切向 场量ｋ 连续，因此异向介质中波矢只可能有两个方 向ｋ 、ｋ”，才能使ｋ ＝ｋ ＝ｋ：。相应的，能量传播方 向为Ｓ 、Ｓ”，与波矢方向相反。根据因果定律，在异 向介质中能量只可能从交界面处向远处传播，因此 波只有沿ｋ 、Ｓ 方向折射。可以看出，折射方向与入 射方向在法线的同一侧，即，异向介质的折射率（ｎ ＝一 ）为负。同时异向介质的特性阻抗为：叼 ＝＋／ ，取正值¨ ＇博］，这是由介质的无源特性决 ｒ 定的。 Ｏ ｒ ： 图３平面波在真空／异向介质交界面发生折射 由于异向介质的负折射率特性，Ｖｅｓｅｌａｇｏ指出。 块异向介质平板将使点源发出的波重新会聚 ｊ。 如图４所示，在真空（ ＝ ， ＝ 。）中放一块厚度 为ｄ的异向介质（８２＝一８ｏ， ２＝一／ｘｏ），即折射率ｎ １，则异向介质平板将辐射源Ａ发射出的波聚 焦在距离辐射源２ｄ的平板另一端Ｂ。这是波通过 般的正折射率介质所没有的性质，用一块介质平 板就能实现成实像功能的“透镜”。 ＝ 。 ＼ ｓ２ 。ｇＯ／ ／一 ／ ＼／ ＼ ／＼ ／ ， （， ｄ．．图４异向介质平板成像原理示意图… Ｊ．Ｐｅｎｄｒｙ在２０００年进一步指出图４所示的异 向介质平板除了能恢复传输波的相位以外，还能对 倏逝波的幅度进行恢复，由此可以实现“完美透 镜” 。由于源所发出的波由两部分组成：一部分 是传输波，相位随着传输的距离而变化，而幅度不 变；另一部分是倏逝波，幅度随着传输的距离呈指数 衰减。普通的光学透镜不能使倏逝波恢复，这部分 信息随着传输的距离被损失掉了；而倏逝波经过异 向介质平板后却能使幅度增大，从而在成像处的幅 度与源处的幅度相同。因此，异向介质平板所成的 像的分辨率能够达到小于一个波长的精度 Ｊ，这是 现有的光学透镜无法达到的。 维普资讯 http://www.cqvip.com 第２０卷第３期 立新等：异向介质研究进展 ９Ｉ Ｊ．Ｐｅｎｄ￣＂同时为异向介质的实现奠定了理论基 础，指出细金属导线阵列可以等效为介电常数 为 负的介质 ”；提出用开路环谐振器阵列可阻构造 磁导率 为负的介质 ，如图５所示。 图５（ａ）金属导线阵列 ；（ｂ）开路环谐振器 金属阵列的等效介电常数将遵循下面的形式： （５） 其中 为谐振频率， 为电等离子频率：在 ＜ ＜∞ 区域 为负； 开路环谐振器阵列的等效磁导率由以下形式得出： ｍ 一 （６） 其中 为谐振频率，∞ 为磁等离子频率 在 ＜ ＜ 哪区域 为负。 ３异向介质实验进展 根据Ｐｅｎｄ￣的研究结果，美国ＵＣＳＤ的Ｄ．Ｒ． Ｓｍｉｔｈ等人把细金属导线阵列和开路环谐振器阵列 同时印制在印刷电路板上，制成微波频段下的异向 介质，并且进行了异向介质的棱镜实验 ，如图６所 示。图６（ａ）是异向介质样品，图６（ｂ）是实验装置。 被测样品（棱镜）置于平板波导中，上下铝板问距为 １．２ｃｍ．阴影区域放置吸波材料，吸渡材料相距９．３ ｃｍ。平面波沿箭头方向入射，入射角为Ｌ８．４。：采 用ＨＰ８７５６Ａ型标量网络分析仪可以测量各个角度 处的功率，进一步得出折射角和异向介质对应的折 射率 图７是Ｓｍｉｌｈ等人棱镜实验的结果 ，图７（ａ） 是在１０．５ＧＨｚ频率处检测到的功率与测量角度的 关系，可以得出折射角为一６１。，对应的折射率为ｎ ＝一２．７。图７（ｂ）是折射率随频率变化的曲线。结 果分别与Ｔｅｆｌｏｎ（折射率ｎ＝１．４）棱镜做了对比。 继Ｓｍｉｔｈ棱镜实验之后，Ｃ Ｇ Ｐａｒａｚｚｏｌｉｉ ｌ，Ａ Ａ Ｈｏｕｃｋ ０ 。以及浙江大学研究小组 分别作了类似 的实验，从现象上看验证了负折射现象的存在 （ａ） Ｓｍｉｔｈ等人棱镜实验采用的样品 啦渡树蚪 （ｂ）实验装置 圈６ （ａ）１１３．５ＧＨｚ频率处检测到的功率随角度的曲线 ｈ＇ｒ；，Ｉ ：＇ｔ ｋｎｌ Ｈ 艘ｌｅ ｌ ：一 Ｕ／ ９ ｌ０ （ｂ）折射率随频率变化的曲线 图７ Ｄ Ｓｍｉ山等人实验结果 但是也有人对这个实验提出了质疑 ，因为异 向介质是高度色散、高度损耗的介质（从实验结果 也可看出这一点），而平面渡透过棱镜后各处的损 耗不一样，折射角度为负的区域对应的棱镜区域比 斟鲁车 维普资讯 http://www.cqvip.com 微波学报 ２００４年９月 较薄，而折射角度为正的区域对应的棱镜区域比较 厚，因此角度为负的区域检测到的功率比较大并不 能排除是由损耗比较小的原因引起的。 ０ ４ １ ６ Ｏ 为了排除损耗的影响，浙江大学电磁科学院研 究小组根据麻省理工学院孔金瓯等人的理论研究结 果。” ，设计了波束位移实验，即：采用高斯波束倾 斜人射到异向介质平板上产生的波束位移的方法， 从实验的角度来验证负折射现象的存在 。 国际上也有不同的研究小组设计了其他的实验 来确认负折射现象的存在 圳，比如图８为麻省 理工学院多媒体实验室测量的波束会聚实验结 果 Ｊ，图９所示的是浙江大学电磁科学院设计的Ｔ ■ 型波导实验 ＝ 图８波柬汇聚实验结果 ” 图９ Ｔ型姣导实验 Ｉ 图８测得的是点源（位于异向介质平板下面） 辐射出的电磁波在经过异向介质平板后各个位置的 电场幅度，从现象上看，波束发生了汇聚，验证了 Ｖｅｓｅｌａｇｏ的观点 ：．图９测的是Ｔ型波导中放入折 射率ｎ＝一ｌ的异向介质（图中阴影部分所示形状） 后，端口３检测到的功率将比端口２大，从而进一步 验证了入射波束将朝一４５。的方向折射 浙江大学 研究小组还设计了Ｏｍｅｇａ结构的异向介质，与已报 道的其他异向介质样品相比，具有很小的损耗和较 宽的负折射率频段，达到１．２ＧＨｚ 。 图１０二维传输线结掏的异向介质（一个单元） 与上述实验采用细金属导线阵列和开路环谐 振器阵列构造的异向介质样品不同，加拿大多伦多 大学一个研究小组用电容和电感阵列构造了二维传 输线结构的样品，●口■■ 如图ｌ０所示．并作了会聚、后向渡 辐射等一系列实验，也观察到了异向介质不同寻常 的现象… 。 在异向介质研究发展过程中，也发生了一些小 插曲 ２００２年Ｐ．Ｍ．Ｖａｌａｎｊｕ等人、Ｎ．Ｇａｒｃｉａ等人 分别在Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒ上发表文章反对异向 介质的存在 ”。Ｖａｌａｎｊｕ等人认为异向介质的存 在违反了因果定律和群速不可快过光速这两个条 件。他们通过推导得出，在ＲＨＭ－ＬＨＭ交界面处，群 速度的方向只可能朝正方向折射’” 国际上随即 有不同的研究小组对此作出反驳．Ｊ Ａ．Ｋｏｎｇ的研 究小组从理论的角度指出Ｖａｌａｎｊｕ在文章中错误地 把波的干涉形成的干涉波纹前进方向当成是能量传 播的方向，而能量传播的方向应该通过计算各处的 Ｐｏｙｎｔｉｎｇ矢量的方向来决定，他们通过理论推导出 Ｐｏ３．ｍｔｉｎｇ矢量的方向确实是朝负方向折射 这篇 文章被发表在Ｐｈｙｓｉｃａｌ Ｒｅｖｉｅｗ Ｌｅｔｔｅｒ期刊的封面上 ： Ｊ．Ｐｅｎｄ￣＂与Ｄ．Ｒ．Ｓｍｉｔｈ也从群速的原始定义出 发．得出群速是沿负方向折射 ．批驳了Ｖａｌａｎｊｕ等 人的观点。到目前为止，各种理论研究以及实验都 充分表明异向介质的存在并没有违反因果定律和群 速不可快过光速这两个定律 ４异向介质的应用 由于呈现出不同寻常的电磁特性，异向介质有 着广泛的应用前景。Ｊ．ＰｅｎｄＯ，在２０００年就提出可 以用异向介质平板实现“完美透镜“，分辨率可以达 到小于一个波长的精度 。由于异向介质平扳的 会聚特性，还可以起到天线搬移的功能，见图４，Ａ 为实际天线，经过异向介质平板．在Ｂ处成像，从而 相当于天线在Ｂ处辐射一样，在军事中可以起到隐 蔽天线Ａ的作用。 维普资讯 http://www.cqvip.com 第２０卷第３期 冉立新等：异向介质研究进展 ９３ 与文献［３６］的原理相同，利用异向介质在某个 频段内折射率接近于０的特性，也可以用来制造天 线，其原理图见图１１。发射源位于异向介质（ｒｔ兰０ ）平板中，根据Ｓｎｅｌｌ定律，波束透射到真空中时发 生折射，折射角接近于０，基本上沿着近轴方向（Ｚ 轴）辐射，由此实现的天线具有很强的定向辐射能 力。 图１ １ 异向介质实现定向天线原理图 ｌ ｃ１）Ｏ ／ｑ＞Ｏ ５异向介质的研究热点 目前异向介质领域的研究热点主要有：（１）利 用纳米技术把异向介质小型化，工作波段从现在的 微波频段向光波段发展；（２）设计一个稳定的、固态 的、宽频带、低损耗异向介质材料，以利于在实际领 域中获得大量应用；（３）理论上继续完善，能够完美 解释异向介质领域中存在的所有现象。 （在异向介质研究过程中，我们与美国麻省理 工学院电子学研究Ｔ．Ｍ．Ｇｒｚｅｇｏｒｃｚｙｋ博士进行了许 多有益的讨论，在此表示感谢。） 参考文献 ［１］ Ｖｅｓｅｌａｇｏ Ｖ Ｇ．Ｔｈｅ ｅｌｅｃｔｒｏｄｙｎａｍｉｃｓ ｏｆ ｓｕｂｓｔａｎｃｅｓ ｗｉｔｈ ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｖａｌｕｅｓ ｏｆ￡ａｎｄ ．Ｓｏｙ．Ｐｈｙｓ． Ｕｓｐ．，１９６８，１０（４）：５０９—５１４ 【２］Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ，Ｈｏｌｄｅｎ Ａ Ｊ，Ｓｔｅｗａｒｔ Ｗ Ｊ，Ｙｏｕｎｇｓ Ｉ．Ｅｘ— ｔｒｅｍｅｌｙ ｌｏｗ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ ｐｌａｓｍｏｎｓ ｉｎ ｍｅｔａｌｌｉｃ ｍｅｓｏｓｔｒｕｃ— ｔｕｒｅｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，１９９６，７６（２５）：４７７３—４７７６ 【３］Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ，Ｈｏｌｄｅｎ Ａ Ｊ，Ｒｏｂｂｉｎｓ Ｄ Ｊ，Ｓｔｅｗａｒｔ Ｗ Ｊ．Ｌｏｗ ￣ｅｑｕｅｎｃｙ ｐｌａｓｍｏｎｓ ｉｎ ｔｈｉｎ—ｗｉｒｅ ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｃ １０，１９９８：４７８５—４８０８ 【４］Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ，Ｈｏｌｄｅｎ Ａ Ｊ，Ｒｏｂｂｉｎｓ Ｄ Ｊ．Ｓｔｅｗａｒｔ Ｗ Ｊ． Ｍａｇｎｅｔｉｓｍ ｆｒｏｍ ｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ ａｎｄ ｅｎｈａｎｃｅｄ ｎｏｎｌｉｎｅａｒ ｏｈｅ— ｎｏｍｅｎａ．ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ．Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｔｈｅｏｒｙ Ｔｅｃｈ．１９９９．４７ （１１）：２０７５—２０８４ 【５］ Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ，Ｐａｄｉｌｌａ Ｗ Ｊ，Ｖｉｅｒ Ｄ Ｃ，Ｎｅｍａｔ—Ｎａｓｓｅｒ Ｓ Ｃ． Ｓｃｈｕｈｚ Ｓ．Ｃｏｍｐｏｓｉｔｅ ｍｅｄｉｕｍ ｗｉｔｈ ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ ｎｅｇａ— ｔｉｖｅ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ２０００，８４（１８）：４１８４～４１８７ 【６］Ｓｈｅｌｂｙ Ｒ Ａ，Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ，Ｓｃｈｕｈｚ Ｓ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｖｅｒｉｉｆ— ｃａｔｉｏｎ ｏｆ ａ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｏｆ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ．Ｓｃｉｅｎｃｅ２００ １， ２９２（６）：７７—７９ 【７］Ｓｈｅｌｂｙ Ｒ Ａ，Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ，Ｎｅｍａｔ—Ｎａｓｓｅｒ Ｓ Ｃ．Ｓｃｈｕｈｚ Ｓ． Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｔｈｒｏｕｇｈ ａ ｔｗｏ．ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａ１．ｉｓｏ— ｔｒｏｐｉｃ，ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａ１．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．， ２００１，７８（４）：４８９—４９１ ［８］Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ．Ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｍａｋｅｓ ａ ｐｅｒｆｅｃｔ ｌｅｎｓ． Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０００，８５（１８）：３９６６—３９６９ ［９］Ｌｉｎｄｅｌｌ Ｉ Ｖ，Ｔｒｅｔｙａｋｏｖ Ｓ Ａ，Ｎｉｋｏｓｋｉｎｅｎ Ｋ Ｉ，Ｉｌｖｏｎｅｎ Ｓ． ＢＷ ｍｅｄｉａ—Ｍｅｄｉａ ｗｉｔｈ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ，ｃａｐａｂｌｅ ｏｆ ｓｕｐｐｏｒｔｉｎｇ ｂａｃｋｗａｒｄ ｗａｖｅｓ．Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｏｐｔ．Ｔｅｃｈ．Ｌｅｔｔ． ２００１，３１（２）：１２９—１３３ 【１０］ Ｚｉｏｌｋｏｗｓｋｉ Ｒ Ｗ．Ｈｅｙｍａｎ Ｅ．Ｗａｖｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｉｎ ｍｅｄｉａ ｈａｖｉｎｇ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ． Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｅ．，２００１，６４（５）：０５６６２５：１—１５ 维普资讯 http://www.cqvip.com 微波学报 ２００４年９月 Ｚｉｏｌｋｏｗｓｋｉ Ｒ Ｗ．Ｐｕｌｓｅｄ ａｎｄ ＣＷ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｂｅａｍ ｉｎｔｅｒ— ａｃｔｉｏｎｓ ｗｉｔｈ ｄｏｕｂｌｅ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｓｌａｂｓ．Ｏｐｔ． Ｅｘｐｒｅｓｓ，２００３，ｌｌ（７）：６６２—６８ｌ ［１２］ Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｗａｖｅｓ ｉｎ ｓｔｒａｔｉｆｉｅｄ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｉ— ｓｏｔｒｏｐｉｃ ｍｅｄｉａ．Ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｉｎ Ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃｓ Ｒｅｓｅａｒｃｈ， ＰＩＥＲ ３５，ＥＭＷ Ｐｕｂｌｉｓｈｉｎｇ，Ｍａｓｓａｃｈｕｓｅｔｔｓ，２００２：ｌ一 ５２ ［１３］ Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｗｕ Ｂ Ｉ．Ｚｈａｎｇ Ｙ．Ｌａｔｅｒａｌ ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ ｏｆ ａ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｂｅａｍ ｒｅｆｌｅｃｔｅｄ ｆｒｏｍ ａ ｇｒｏｕｎｄｅｄ ｓｌａｂ ｗｉｔｈ ｎｅｇａ— ｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ． Ｌｅｔｔ．，２００２，８０（１２）：２０８４～２０８６ ［１４］ Ｐａｃｈｅｃｏ Ｊ Ｊｒ，Ｇｒｚｅｇｏｒｅｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｗｕ Ｂ Ｉ，Ｚｈａｎｇ Ｙ， Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｐｏｗｅｒ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｉｎ ｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ ｉｓｏｔｒｏｐｉｃ ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ—ｄｉｓｐｅｒｓｉｖｅ ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍｅｄｉａ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ． Ｌｅｔｔ．，２００２，８９（２５）：２５７４０１：ｌ～４ ［１５］ Ｗｕ Ｂ Ｉ，Ｇｒｚｅｇｏｒｅｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｚｈａｎｇ Ｙ，Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｇｕｉｄｅｄ ｍｏｄｅｓ ｗｉｔｈ ｉｍａｇｉｎａｒｙ ｔｒａｎｓｖｅｒｓｅ ｗａｖｅ ｎｕｍｂｅｒ ｉｎ ａ ｓｌａｂ ｗａｖｅｇｎｉｄｅ ｗｉｔｈ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ． Ｊ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．，２００３，９３（１１）：９３８６—９３８８ ［１６］ Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ．Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ．Ｏｐｔ．Ｅｘｐｒｅｓｓ ｌｌ，２００３：６３９ ［１７］ Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ．Ｋｒｏｌｌ Ｎ．Ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｉｎｄｅｘ ｉｎ ｌｅｆｔ— ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２００２，８５（１４）： ２９３３—２９３６ ［１８］ Ｃａｌｏｚ Ｃ，Ｃｈａｎｇ Ｃ Ｃ，ｈｏｈ Ｔ．Ｆｕｌｌ—ｗａｖｅ ｖｅｒｉｆｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｔｈｅ ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉｌａｓ ｉｎ ｗａｖｅｇｎｉｄｅ ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓ．Ｊ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．．２００１．９ｏ （１１）：５４８３—５４８６ ［１９］ Ｐａｒａｚｚｏｌｉ Ｃ Ｇ，Ｇｒｅｅｇｏｒ Ｒ Ｂ，Ｋｏｈｅｎｂａｈ Ｋ Ｌｉ，Ｔａｎｉｅｌｉａｎ Ｍ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｖｅｒｉｆｉｃａｔｉｏｎ ａｎｄ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｆ Ｎｅｇａｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｏｆ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｕｓｉｎｇ Ｓｎｅｌｌ’ｓ ｌａｗ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ． ２００３，９０（１０）：ｌ０７４０ｌ：ｌ一４ ［２０］ Ｈｏｕｃｋ Ａ Ａ，Ｂｒｏｃｋ Ｊ Ｂ，Ｃｈｕａｎｇ Ｉ Ｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ０ｂｅｒｖａｔｉｏｎｓ ｏｆ ａ ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌ ｔｈａｔ ｏｂｅｙｓ ｓｎｅｌｌ’ｓ ｌａｗ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．２００３，９０（１３）：１３７４０１：ｌ一４ ［２１］ Ｒａｎ Ｌ，Ｚｈａｎｇ Ｘ，Ｃｈｅｎ Ｋ，Ｇｒｚｅｇｏｒｅｚｙｋ Ｔ Ｍ．Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ａｎｄ ｉｔｓ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｖｅｒｉｉｆ— ｃａｔｉｏｎｓ．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｓｃｉｅｎｃｅ Ｂｕｌｌｅｔｉｎ，２００３，４８（１ ３）： ｌ３２５一ｌ３２７ 【２２］ Ｓａｎｚ Ｍ，Ｐａｐａｇｅｏｒｇｏｐｏｕｌｏｓ Ａ Ｃ，Ｅｇｅｌｈｏｆｆ Ｗ Ｆ，Ｎｉｅｔｏ— Ｖｅｓｐｅｒｉｎａｓ Ｊｒ Ｍ，Ｇａｒｅｉａ Ｎ．Ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ ｉｎ ｗｅｄｇｅ—ｓｈａｐｅｄ ａｂｓｏｒｂｉｎｇ ｓａｍｐｌｅｓ：Ａｎ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ ｆｏｒ ｏｂｓｅｒｖｉｎｇ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｅ．，２００３６７：０６７６０ｌ：ｌ一４ ［２３］ Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｗｕ Ｂ Ｉ．Ｚｈａｎｇ Ｙ．Ａ ｕｎｉｑｕｅ ｌａｔｅｒａｌ ｄｉｓｐｌａｃｅ— ｍｅｎｔ ｏｆ ａ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｂｅａｍ ｔｒａｎｓｍｉｔｔｅｄ ｔｈｒｏｕｇｈ ａ ｓｌａｂ ｗｉｔｈ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ．Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｏｐｔ． Ｔｅｃｈ．Ｌｅｔｔ．２００２，３３（２）：ｌ３６～１３９ ［２４］ Ｒａｎ Ｌ，Ｈｕａｎｇｆｕ Ｊ，Ｃｈｅｎ Ｈ，Ｚｈａｎｇ Ｘ，Ｃｈｅｎ Ｋ，Ｇｒｚｅ— ｇｏｒｃｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｂｅａｍ ｓｈｉｆｔｉｎｇ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ ｆｏｒ ｔｈｅ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ ｏｆ ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ．Ｊ．Ａｐｐ１． Ｐｈｙｓ．２００４，９５（５） ［２５］ Ｃｈｅｎ Ｈ，Ｒａｎ Ｌ，Ｈｕａｎｇｆｕ Ｊ，Ｚｈａｎｇ Ｘ，Ｃｈｅｎ Ｋ，Ｇｒｚｅ— ｇｏｒｃｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｔ—ｊｕｎｃｔｉｏｎ ｗａｖｅｇｕｉｄｅ ｅｘｐｅｒｉ— ｍｅｎｔ ｔｏ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚｅ ｌｅｆｔ·－ｈａｎｄｅｄ ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｍｅｔａｍａｔｅ·－ ｉｒｌａｓ．Ｊ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．２００３，９４（６）：３７１２—３７ｌ６ ［２６］ Ｍａｒｑｕ６ｓ Ｒ，Ｍａｒｔｅｌ Ｊ，Ｍｅｓａ Ｆ，Ｍｅｄｉｎａ Ｆ．Ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ— ｍｅｄｉａ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ａｎｄ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｏｆ ＥＭ ｗａｖｅｓ ｉｎ ｓｕｂ— ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｓｐｌｉｔ－－ｒｉｎｇ·－ｒｅｓｏｎａｔｏｒ·－ｌｏａｄｅｄ ｍｅｔａｌｌｉｃ ｗａｖｅｇ－－ ｕｉｄｅｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．２００２。８９（１８）：１８３９０１：１—４ ［２７］ Ｒａｎ Ｌ，Ｚｈａｎｇ Ｘ，Ｃｈｅｎ Ｋ，Ｇｒｚｅｇｏｒｅｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ ｏｆ ＮＲＩ ｂｅｈａｖｉｏｒ ｏｆ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｃｏｎ— ｐｏｓｅｄ ｏｆ Ｏｍｅｇａ—ｌｉｋｅ Ｍｅｔａｌｌｉｃ ｐａｔｔｅｒｎｓ．Ｐｒｏｇ．Ｅｌｅｃｔｒｏ— ｍａｇｎ．Ｒｅｓ．Ｈａｗａｉｉ，２００３：５７９ ［２８］ Ｈｕａｎｇｆｕ Ｊ，Ｒａｎ Ｌ，Ｃｈｅｎ Ｈ，Ｚｈａｎｇ Ｘ，Ｃｈｅｎ Ｋ，Ｇｒｚｅ— ｇｏｒｃｚｙｋ Ｔ Ｍ，Ｋｏｎｇ Ｊ Ａ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｃｏｎｆｉｍｒａｔｉｏｎ ｏｆ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｏｆ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｃｏｍｐｏｓｅｄ ｏｆ Ｗ— ｌｉｋｅ ｍｅｔｌａｌｉｃ ｐａｔｔｅｒｎｓ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，２００４，８４ （９） ［２９］ Ｇｒｂｉｅ Ａ，Ｅｌｅｆｔｈｅｒｉａｄｅｓ Ｇ Ｖ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｖｅｒｉｉｆｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｂａｃｋｗａｒｄ—ｗａｖｅ ｒａｄｉａｔｉｏｎ ｆｒｏｍ ａ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａ１．Ｊ．Ａｐｐ１．Ｐｈｙｓ．２００２，９２（１０）：５９３０— ５９３５ ［３０］ Ｅｌｅｆｔｈｅｒｉａｄｅｓ Ｇ Ｖ，Ｉｙｅｒ Ａ Ｋ，Ｋｒｅｍｅｒ Ｐ Ｃ．Ｐｌａｎａｒ ｎｅｇａ— ｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｍｅｄｉａ ｕｓｉｎｇ ｐｅｒｉｏｄｉｃａｌｌｙ Ｌ—Ｃ ｌｏａｄｅｄ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｌｉｎｅｓ．ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ．Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｔｈｅｏ￣ Ｔｅｃｈ．２００２，５０（１２）：２７０２—２７１２ ［３１］ Ｇｒｂｉｅ Ａ，Ｅｌｅｆｔｈｅｒｉａｄｅｓ Ｇ Ｖ．Ｌｅａｋｙ ＣＰＷ—ｂａｓｅｄ ｓｌｏｔ ａｎ— ｔｅｎｎａ ａｒｒａｙｓ ｆｏｒ ｍｉｌｌｉｍｅｔｅｒ—ｗａｖｅ ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ．ＩＥＥＥ Ｔｒａｎｓ．Ａｎｔｅｎｎａｓ ａｎｄ Ｐｒｏｐａｇａｔ．２００２．５０（１ １）：１４９４～ ｌ５ｏ４ ［３２］ Ｉｙｅｒ Ａ Ｋ，Ｋｒｅｍｅｒ Ｐ Ｃ，Ｅｌｅｆｔｈｅｒｉａｄｅｓ Ｇ Ｖ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎ． ｔｌａ ａｎｄ ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ ｖｅｒｉｆｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ｆｏｃｕｓｉｎｇ ｉｎ ａ ｌａｒｇｅ，ｐｅ— ｒｉｏｄｉｅａｌｌｙ ｌｏａｄｅｄ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｌｉｎｅ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎ— ｄｅｘ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａ１．Ｏｐｔｉｃｓ Ｅｘｐｒｅｓｓ．２００３，１ １（７）：６９６ ７０８ ［３３］ Ｖａｌａｎｊｕ Ｐ Ｍ，Ｗａｌｓｅｒ Ｒ Ｍ，Ｖａｌａｎｊｕ Ａ Ｐ．Ｗａｖｅ ｒｅｆｒａｃ— ｔｉｏｎ ｉｎ ｎｅｇａｔｉｖｅ—ｉｎｄｅｘ ｍｅｄｉａ：ａｌｗａｙｓ ｐｏｓｉｔｉｖｅ ａｎｄ ｖｅｒｙ ｉｎｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．２００２８８（１ ８）： １８７４０１：１—４ ［３４］ Ｇａｒｅｉａ Ｎ，Ｎｉｅｔｏ—Ｖｅｓｐｅｒｉｎａｓ Ｍ．Ｌｅｆｔ—ｈａｎｄｅｄ ｍａｔｅｒｉａｌｓ ｄｏ ｎｏｔ ｍａｋｅ ａ ｐｅｒｆｅｃｔ ｌｅｎｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．２００２８８ （２０）：２０７４０３：１—４ ［３５］ Ｐｅｎｄｒｙ Ｊ Ｂ，Ｓｍｉｔｈ Ｄ Ｒ．Ｃｏｍｍｅｎｔ ｏｎ“Ｗａｖｅ Ｒｅｆｒａｃｔｉｏｎ ｉｎ Ｎｅｇａｔｉｖｅ—Ｉｎｄｅｘ Ｍｅｄｉａ：Ａｌｗａｙｓ Ｐｏｓｉｔｉｖｅ ａｎｄ Ｖｅｒｙ Ｉｎ— 维普资讯 http://www.cqvip.com 第２０卷第３期 冉立新等：异向介质研究进展 ９５ ｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ”Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．２００３，９０：０２９３０３ ［３８］Ｌｕ Ｊ，Ｈｅ Ｓ．Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｔｕｄｙ ｏｆ ａ Ｇａｕｓｓｉａｎ ｂｅａｍ ｐｒｏｐａ— ｇａｔｉｎｇ ｉｎ ｍｅｄｉａ ｗｉｔｈ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｅａｂｉｌ— ｉｔｙ ｂｙ ｕｓｉｎｇ ａ ｂｉｄｉｒｅｃｔｉｏｎａｌ ｂｅａｍ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｍｅｔｈｏｄ． ［３６］ Ｅｎｏｃｈ Ｓ，Ｔａｙｅｂ Ｇ，Ｓａｂｏｕｒｏｕｘ Ｐ，Ｇｕ６ｒｉｎ Ｎ，Ｖｉｎｃｅｎｔ Ｐ．Ａ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌ ｆｏｒ ｄｉｒｅｃｔｉｖｅ ｅｍｉｓｓｉｏｎ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ． Ｌｅｔｔ，２００２，８９（１８）：２１３９０２：１—４ Ｍｉｃｒｏｗａｖｅ Ｏｐｔ．Ｔｅｃｈ．Ｌｅｔｔ．２００３，３７（４）：２９２—２９６ ［３７］ Ｅｎｇｈｅｔａ Ｎ．Ａｎ ｉｄｅａ ｆｏｒ ｔｈｉｎ ｓｕｂｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ｃａｖｉｔｙ ｒｅ— ｓｏｎａｔｏｒｓ ｕｓｉｎｇ ｍｅｔａｍａｔｅｒｉａｌｓ ｗｉｔｈ ｎｅｇａｔｉｖｅ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ．ＩＥＥＥ Ａｎｔｅｎｎａｓ ａｎｄ Ｗｉｒｅｌｅｓｓ Ｐｒｏｐａ— 冉立新 副教授，１９９７年于浙江大学信电系获博士学位。 ｇａｔｉｏｎ Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００２，１（１）：１０—１３ （上接第７６页） 式得到像较小时，横向空间分辨率大小与像大小无 关。 ３ ｃｉｅｓ．ＩＥＥＥ Ｔｒａｎ．ＩＭ，１９９１，４０（５）：８４２—８４６ Ｖａｒａｄａｎ Ｖ Ｖ．Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ ｔｈｅ ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ ｐｒｏｐ． ｅｒｔｉｅｓ ｏｆ ｃｈｉｒａｌ ｃｏｍｐｏｓｉｔｅ ｍａｔｅｒｉａｌｓ ｉｎ ｔｈｅ ８—４０ＧＨｚＲａ． ４ ５ ６ ７ ３）单个三维单面透镜的空间分辨率为Ｙ （ ） ＝０．５１ＡＬ／Ｄ；在对称的三维单面透镜组中心处，其 横向空间分辨率为Ｙ （ ）＝０．３７ＡＬ／Ｄ。 ４）在一定的条件下，点聚焦透镜天线可以使用 ｄｉｏ ｓｃｉｅｎｃｅ，１９９４，２９（１）：９—２２ Ｇｈｏｄｇａｏｎｋａｒ Ｄ Ｋ，Ｖａｒａｄａｎ Ｖ Ｖｅｔａ１．Ｆｒｅｅ．ｓｐａｃｅ ｍｅａｓ． ｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ ｃｏｍｐｌｅｘ ｐｅｒｍｉｔｔｉｖｉｔｙ ａｎｄ ｃｏｍｐｌｅｘ ｐｅｒｍｅａｂｉｌｉｔｙ ｏｆ ｍａｇｎｅｔｉｃ ｍａｔｅｒｉａｌｓ ａｔ ｍｉｃｒｏｗａｖｅ ｆｒｅｑｕｅｎｃｉｅｓ１ＥＥＥ 散焦技术来进行测量。 （本文写作过程中得到石安华同志的大力协 助。在此表示感谢！） 参考文献 Ｔｒａｎ．ＩＭ，１９９０，３９（２）：３８９—３９３ Ｒｕｄｇｅ Ａ Ｗ等编．天线设计手册．解放军出版社。 １９８７ Ｓｈａｆｅｉ Ｌ，Ｋｉｓｈｋ Ａ Ａ，Ｓｅｂａｋ ＡＮｅａｒ ｆｉｅｌｄ ｆｏｃｕｓｉｎｇ ｏｆ ａｐｅｒｔｕｒｅｓ ａｎｄ ｒｅｆｌｅｃｔｏｒ ａｎｔｅｎｎａｓ．ＷＥＳＣＡＮＥＸ ９７：ｃｏｒｎ． ｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ，ｐｏｗｅｒ ａｎｄ ｃｏｍｐｕｔｉｎｇ ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ ｐｒｏｃｅｅｄ— ｉｎｇｓ．ＩＥＥＥ，１９９７：２４６—２５１ ［１］Ｈｅａｌｄ Ｍ Ａ，Ｗｈａｒｔｏｎ Ｃ Ｂ．Ｐｌａｓｍａ ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ ｗｉｔｈ ｍｉ． ｃｒｏｗａｖｅｓ．Ｊｏｈｎ Ｗｉｌｅｙ＆Ｓｏｎｓ Ｉｎｃ．．Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ·Ｌｏｎｄｏｎ Ｓｙｄｎｅｙ，１９７１ 斯科尔尼克编．雷达手册．国防工业出版社，１９７０ ｅｔａ１． ｉｎｇｅｒ Ｒ Ｄ，Ｇｈｏｄｇａｏｎｋａｒ Ｄ Ｋ［２］ Ｖａｒａｄａｎ Ｖ Ｖ，ＨｏｌｌＦｒｅｅ‘ｓｐａｃｅ，ｂｒｏａｄｂａｎｄ ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ ｏｆ ｈｉｇｈ—ｔｅｍｐｅｒａ． ｔｕｒｅ，ｃｏｍｐｌｅｘ ｄｉｅｌｅｃｔｉｃ ｐｒｏｐｅｒｔｒｉｅｓ ａｔ ｍｉｃｒｏｗａｖｅ ｆｒｅｑｕｅｎ— 马 平 １９７６年生。中国空气动力研究与发展中心助理 工程师。